Лабораторна работа № 6

Цел на работата:

1) Установете зависимостта на обхвата на полета на тяло, хвърлено хоризонтално, от височината на хвърляне.

2) Експериментално потвърдете валидността на закона за запазване на импулса за две топки по време на централния им сблъсък.

Описание на работата:

Топката се търкаля по извит улей, Долна часткойто е хоризонтален. След отделяне от улея топката се движи по парабола, чийто връх е в точката на отделяне на топката от улея. Нека изберем координатна система, както е показано на фигура 1.

Първоначална височина на топката чи далечина на полета / са свързани със съотношението . Според тази формула, когато първоначалната височина се намали 4 пъти, обхватът на полета намалява 2 пъти. След измерване чи /, можете да намерите скоростта на топката в момента на отделяне от улея, като използвате формулата

Оборудване:статив със съединител и скоба, извит жлеб, метална топка, лист хартия, лист копирна хартия, отвес, измервателна лента.

Напредък:

1. Сглобете инсталацията, показана на фигурата. Долен участък
улуци трябва да бъдат хоризонтално иразстояние чот дъното
ръбът на улука до масата трябва да бъде 40 cm
трябва да се намира близо до горния край на улука.

2. Поставете лист хартия под улея, като го утежните с книга, така че
не се движеше по време на експериментите. Маркирайте на този лист с
с помощта на отвес а,разположен на същия вертикал с
долния край на улука.

3. Поставете топката в жлеба, така че да докосне скобата, и освободете топката, без да натискате. Забележете (приблизително) мястото на масата, където топката каца, докато се търкаля от улея и се носи във въздуха. Поставете лист хартия върху маркираното място, а върху него - лист хартия за копиране с "работната" страна надолу. Натиснете тези листове с книга, така че да не се движат по време на експерименти.

4. Поставете топката обратно в жлеба, така че да докосне скобата и освободете, без да натискате. Повторете този експеримент 5 пъти, като се уверите
така че листът карбон и листът под него
не помръдна. Внимателно отстранете листа карбонова хартия без
преместете листа отдолу и маркирайте всяка точка, разположена между отпечатъците. Моля, обърнете внимание, че се вижда
може да има по-малко от 5 разпечатки, защото някои
пръстовите отпечатъци могат да се слеят.

5. Измерете разстоянието l от маркираната точка до точка А.

6. Повторете стъпки 1-5, като спуснете улука така, че разстоянието от
долният ръб на улука до масата беше 10 см (първоначална височина). Измерете съответната стойност на обхвата на полета и изчислете съотношенията и .

Запишете резултатите от измерванията и изчисленията в таблицата:

Упражнение 1.Изследване на движението на тяло, хвърлено хоризонтално

Като изследвано тяло използваме стоманена топка, която се изстрелва от горния край на улея. След това пускаме топката. Повтаряме изстрелването на топката 5-7 пъти и намираме S ср. След това увеличаваме височината от пода до края на улука и повтаряме изстрелването на топката.

Въвеждаме данните от измерванията в таблицата:

За височина H=81см.

Опит №	S, мм	S ср., мм	N, мм	, мм	S ср./, мм
		40,6		28,5	1,42

За височина H = 106см.

Опит №	S, мм	S ср., мм	N, мм	, мм	S ср./, мм
				32,6	1,41
	47,5
	48,5

Задача 2. Изучаване на закона за запазване на импулса

Измерваме масата на стоманената топка m 1 и m 2 на везните. Прикрепяме устройство към ръба на работната маса, за да изследваме движението на тяло, хвърлено хоризонтално. Поставете топката там, където е паднала Празен листбяла хартия, залепете я с тиксо и я покрийте с копирна хартия. Използвайте отвес, за да определите точката на пода, над която са разположени ръбовете. хоризонтален участъкулуци. Топката се изстрелва и се измерва далечината на нейния полет в хоризонтална посока l 1 . Според формулата

Изчисляваме скоростта на топката и нейния импулс P 1 .

След това инсталираме друга топка срещу долния край на улука, като използваме възел с опора. Стоманената топка се изстрелва отново, измерват се обхватът на полета l 1 ’ и втората топка l 2 ’. След това се изчисляват скоростите на топките след сблъсъка V 1 ’ и V 2 ’, както и техните импулси p 1 ’ и p 2 ’.

Нека намерим средната стойност и абсолютната грешка на измерване с помощта на формулите

, .

Нека изчислим относителната грешка на измерване

.

Ще въведем данните в таблица.

Опит №	m 1, kg	m 2, кг	l 1, m	V 1, m/s	P 1, kg m/s	l 1 ', m	l 2 ', m	V 1 ', m/s	V 2 ', m/s	H, m	P 1 ', kg m/s	P 2 ', kg m/s
1.	0,0076	0,0076	0,47	1,15	0,0076	0,235	0,3	0,5	0,74	0,81	0,004	0,005

1,15 m/s

0,5 m/s

0,74 m/s

P 1 = m 1 V 1 = 0,0076 1,15 = 0,009 m/s

P 1 ’ = m 1 V 1 ’ = 0,0076 0,5 = 0,004 m/s

P 2 ’ = m 2 V 2 ’ = 0,0076 0,74 = 0,005 m/s

Тук – начален скорост на тялото, е скоростта на тялото в момента T, с– обхват на хоризонтален полет, ч– височината над повърхността на земята, от която тялото се изхвърля хоризонтално със скорост .

1.1.33. Кинематични уравнения за проекция на скоростта:

1.1.34. Кинематични координатни уравнения:

1.1.35. Скорост на тялотов даден момент T:

В момента падайки на земята y = h, x = s(фиг. 1.9).

1.1.36. Максимален хоризонтален обхват на полета:

1.1.37. Височина над нивото на земята, от която се изхвърля тялото

хоризонтално:

Движение на тяло, хвърлено под ъгъл α спрямо хоризонталата
с начална скорост

1.1.38. Траекторията е парабола(фиг. 1.10). Криволинейното движение по парабола се причинява от добавянето на две праволинейни движения: равномерно движение по хоризонталната ос и равномерно движение по вертикалната ос.

Ориз. 1.10

( – начална скорост на тялото, – проекции на скоростта върху координатните оси в момента на времето T, – време на полет на тялото, hмакс– максимална височина на повдигане на тялото, smax– максимална хоризонтална далечина на полета на тялото).

1.1.39. Кинематични проекционни уравнения:

;

1.1.40. Кинематични координатни уравнения:

;

1.1.41. Височина на повдигане на тялото до горната точка на траекторията:

В момент , (Фигура 1.11).

1.1.42. Максимална височина на повдигане:

1.1.43. Време на полет на тялото:

В даден момент , (фиг. 1.11).

1.1.44. Максимален хоризонтален обхват на полета на тялото:

1.2. Основни уравнения на класическата динамика

Динамика(от гръцки динамизъм– сила) е дял от механиката, посветен на изучаването на движението на материални тела под въздействието на сили, приложени към тях. Класическата динамика се основава на Законите на Нютон . От тях получаваме всички уравнения и теореми, необходими за решаване на динамични задачи.

1.2.1. Инерционна система за отчитане –Това е референтна система, в която тялото е в покой или се движи равномерно и праволинейно.

1.2.2. Сила- е резултат от взаимодействието на тялото с заобикаляща среда. Едно от най-простите определения на сила: влиянието на отделно тяло (или поле), което причинява ускорение. Понастоящем се разграничават четири вида сили или взаимодействия:

· гравитационен(проявява се под формата на универсални гравитационни сили);

· електромагнитни(съществуване на атоми, молекули и макротела);

· силен(отговаря за свързването на частиците в ядрата);

· слаб(отговорен за разпада на частиците).

1.2.3. Принцип на суперпозиция на силите:ако няколко сили действат върху материална точка, тогава получената сила може да се намери с помощта на правилото за добавяне на вектори:

.

Масата на тялото е мярка за инерцията на тялото. Всяко тяло проявява съпротивление, когато се опитва да го задвижи или промени модула или посоката на скоростта си. Това свойство се нарича инерция.

1.2.5. Пулс(импулс) е произведение на масата Tтяло по неговата скорост v:

1.2.6. Първият закон на Нютон: Всяка материална точка (тяло) поддържа състояние на покой или равномерно праволинейно движение, докато влиянието на други тела не я принуди да промени това състояние.

1.2.7. Втори закон на Нютон(основно уравнение на динамиката на материална точка): скоростта на промяна на импулса на тялото е равна на силата, действаща върху него (фиг. 1.11):

Ориз. 1.11	Ориз. 1.12

Същото уравнение в проекции върху допирателната и нормалата към траекторията на точка:

И .

1.2.8. Третият закон на Нютон: силите, с които две тела действат едно върху друго, са равни по големина и противоположни по посока (фиг. 1.12):

1.2.9. Закон за запазване на импулсаЗа затворена система: импулсът на система със затворен контур не се променя с течение на времето (фиг. 1.13):

,

Където П– броя на материалните точки (или тела), включени в системата.

Ориз. 1.13

Законът за запазване на импулса не е следствие от законите на Нютон, а е основен закон на природата, което не познава изключения и е следствие от хомогенността на пространството.

1.2.10. Основното уравнение за динамиката на постъпателното движение на система от тела:

където е ускорението на центъра на инерцията на системата; – обща маса на системата от Пматериални точки.

1.2.11. Център на масата на систематаматериални точки (фиг. 1.14, 1.15):

.

Закон за движението на центъра на масата: центърът на масата на една система се движи като материална точка, чиято маса е равна на масата на цялата система и върху която действа сила, равна на векторната сума на всички сили, действащи върху системата.

1.2.12. Импулс на система от тела:

където е скоростта на центъра на инерцията на системата.

Ориз. 1.14	Ориз. 1.15

1.2.13. Теорема за движението на центъра на масата: ако системата е във външно стационарно еднородно поле от сили, тогава никакви действия в рамките на системата не могат да променят движението на центъра на масата на системата:

.

1.3. Сили в механиката

1.3.1. Връзка с телесното теглос гравитация и земна реакция:

Ускорение на свободното падане (фиг. 1.16).

Ориз. 1.16

Безтегловността е състояние, при което телесното тегло е нула. IN гравитационно полебезтегловност възниква, когато тялото се движи само под въздействието на гравитацията. Ако a = g, Че P = 0.

1.3.2. Връзка между тегло, гравитация и ускорение:

1.3.3. Сила на триене при плъзгане(фиг. 1.17):

където е коефициентът на триене при плъзгане; н– нормална сила на натиск.

1.3.5. Основни съотношения за тяло върху наклонена равнина(фиг. 1.19). :

· сила на триене: ;

· резултатна сила: ;

· сила на търкаляне: ;

· ускорение:

Ориз. 1.19

1.3.6. Закон на Хук за пружина: пружинно удължение хпропорционална на еластичната сила или външната сила:

Където к– твърдост на пружината.

1.3.7. Потенциална енергия на еластична пружина:

1.3.8. Работа, извършена от пружина:

1.3.9. Волтаж– мярка за вътрешни сили, възникващи в деформируемо тяло под въздействието външни влияния(фиг. 1.20):

където е площта на напречното сечение на пръта, д– неговия диаметър, – началната дължина на пръта, – увеличението на дължината на пръта.

Ориз. 1.20	Ориз. 1.21

1.3.10. Диаграма на деформация –графика на зависимостта нормално напрежение σ = Е/Сот относително удължение ε = Δ л/лпри разтягане на тялото (фиг. 1.21).

1.3.11. Модул на Юнг– величина, характеризираща еластичните свойства на материала на пръта:

1.3.12. Увеличаване на дължината на лентатапропорционално на напрежението:

1.3.13. Относително надлъжно напрежение (компресия):

1.3.14. Относително напречно напрежение (компресия):

където е началният напречен размер на пръта.

1.3.15. Коефициент на Поасон– отношението на относителното напречно напрежение на пръта към отн надлъжно разтягане :

1.3.16. Закон на Хук за пръчка: относителното увеличение на дължината на пръта е право пропорционално на напрежението и обратно пропорционално на модула на Йънг:

1.3.17. Обемна потенциална плътност на енергията:

1.3.18. Относително изместване (фиг.1.22, 1.23 ):

къде е абсолютната промяна.

Ориз. 1.22	Фиг.1.23

1.3.19. Модул на срязванеЖ- стойност, която зависи от свойствата на материала и е равна на тангенциалното напрежение, при което (ако бяха възможни такива огромни еластични сили).

1.3.20. Тангенциално еластично напрежение:

1.3.21. Закон на Хук за срязване:

1.3.22. Специфична потенциална енергиятела в срязване:

1.4. Неинерциални отправни системи

Неинерциална отправна система– произволна отправна система, която не е инерциална. Примери за неинерциални системи: система, движеща се праволинейно с постоянно ускорение, както и въртяща се система.

Инерционните сили се причиняват не от взаимодействието на телата, а от свойствата на самите неинерциални отправни системи. Законите на Нютон не важат за инерционните сили. Инерционните сили са неинвариантни по отношение на прехода от една отправна система към друга.

В неинерционна система можете също да използвате законите на Нютон, ако въведете инерционни сили. Те са фиктивни. Те са въведени специално, за да се възползват от уравненията на Нютон.

1.4.1. Уравнение на Нютонза неинерциална отправна система

където е ускорението на тялото с маса Tспрямо неинерциална система; – инерционната сила е фиктивна сила поради свойствата на отправната система.

1.4.2. Центробежна сила– инерционна сила от втори род, приложена към въртящо се тяло и насочена радиално към центъра на въртене (фиг. 1.24):

,

където е центростремителното ускорение.

1.4.3. Центробежна сила– инерционна сила от първи вид, приложена към връзката и насочена радиално от центъра на въртене (фиг. 1.24, 1.25):

,

където е центробежното ускорение.

Ориз. 1.24	Ориз. 1.25

1.4.4. Зависимост от гравитационното ускорение жв зависимост от географската ширина на района е показано на фиг. 1.25.

Гравитацията е резултат от събирането на две сили: и ; По този начин, ж(и следователно мг) зависи от географската ширина на района:

,

където ω е ъгловата скорост на въртене на Земята.

1.4.5. Кориолисова сила– една от силите на инерцията, която съществува в неинерциална отправна система поради въртенето и законите на инерцията, проявяваща се при движение в посока под ъгъл спрямо оста на въртене (фиг. 1.26, 1.27).

където е ъгловата скорост на въртене.

Ориз. 1.26	Ориз. 1.27

1.4.6. Уравнение на Нютонза неинерциални отправни системи, като се вземат предвид всички сили, ще приеме формата

където е инерционната сила, дължаща се на постъпателното движение на неинерциалната отправна система; И – две инерционни сили, породени от въртеливото движение на отправната система; – ускорение на тялото спрямо неинерциална отправна система.

1.5. Енергия. работа. Мощност.
Закони за опазване

1.5.1. Енергия– универсална мярка различни формидвижение и взаимодействие на всички видове материя.

1.5.2. Кинетична енергия– функция на състоянието на системата, определяща се само от скоростта на нейното движение:

Кинетичната енергия на тялото е скаларна физическо количество, равно на половината от произведението на масата мтяло на квадрат от неговата скорост.

1.5.3. Теорема за промяната на кинетичната енергия.Работата на резултантните сили, приложени към тялото, е равна на изменението на кинетичната енергия на тялото или, с други думи, изменението на кинетичната енергия на тялото е равно на работата А на всички сили, действащи върху тялото.

1.5.4. Връзка между кинетична енергия и импулс:

1.5.5. Работа на силата– количествена характеристика на процеса на обмен на енергия между взаимодействащи тела. Механична работа .

1.5.6. Работа с постоянна сила:

Ако едно тяло се движи праволинейно и върху него действа постоянна сила Е, която сключва определен ъгъл α с посоката на движение (фиг. 1.28), то работата на тази сила се определя по формулата:

,

Където Е– силов модул, ∆r– модул на преместване на точката на прилагане на силата, – ъгъл между посоката на силата и преместването.

Ако< /2, то работа силы положительна. Если >/2, тогава извършената от силата работа е отрицателна. Когато = /2 (силата е насочена перпендикулярно на преместването), тогава извършената от силата работа е нула.

Ориз. 1.28	Ориз. 1.29

Работа с постоянна сила Епри движение по оста хна разстояние (фиг. 1.29) е равна на проекцията на силата на тази ос, умножено по изместването:

.

На фиг. Фигура 1.27 показва случая, когато А < 0, т.к. >/2 – тъп ъгъл.

1.5.7. Елементарна работад Асила Ена елементарно изместване d rе скаларна физическа величина, равна на скаларното произведение на сила и изместване:

1.5.8. Работа с променлива силана участък от траектория 1 – 2 (фиг. 1.30):

Ориз. 1.30

1.5.9. Моментна мощностравно на извършената работа за единица време:

.

1.5.10. Средна мощностза период от време:

1.5.11. Потенциална енергиятялото в дадена точка е скаларно физическо количество, равна на работата, извършена от потенциална сила при преместване на тялото от тази точка в друга, взета като референтна нулева потенциална енергия.

Потенциалната енергия се определя до произволна константа. Това не е отразено във физическите закони, тъй като те включват или разликата в потенциалните енергии в две позиции на тялото, или производната на потенциалната енергия по отношение на координатите.

Следователно потенциалната енергия в определена позиция се счита за равна на нула и енергията на тялото се измерва спрямо тази позиция (нулево референтно ниво).

1.5.12. Принцип на минимална потенциална енергия. Всяка затворена система има тенденция да премине към състояние, в което нейната потенциална енергия е минимална.

1.5.13. Дело на консервативните силиравна на промяната в потенциалната енергия

.

1.5.14. Теорема за векторна циркулация: ако циркулацията на всеки вектор на сила е нула, тогава тази сила е консервативна.

Дело на консервативните силипо затворен контур L е нула(фиг. 1.31):

Ориз. 1.31

1.5.15. Потенциална енергия на гравитационното взаимодействиемежду масите мИ М(фиг. 1.32):

1.5.16. Потенциална енергия на компресирана пружина(фиг. 1.33):

Ориз. 1.32	Ориз. 1.33

1.5.17. Обща механична енергия на систематаравна на сумата от кинетичната и потенциалната енергия:

E = E k + дП.

1.5.18. Потенциална енергия на тялотона високо чнад земята

д n = mgh.

1.5.19. Връзка между потенциална енергия и сила:

Или или

1.5.20. Закон за запазване на механичната енергия(за затворена система): общата механична енергия на консервативна система от материални точки остава постоянна:

1.5.21. Закон за запазване на импулсаза затворена система от тела:

1.5.22. Закон за запазване на механичната енергия и импулсас абсолютно еластичен централен удар (фиг. 1.34):

Където м 1 и м 2 – телесни маси; и – скоростта на телата преди удара.

Ориз. 1.34	Ориз. 1.35

1.5.23. Скорости на телатаслед абсолютно еластично въздействие (фиг. 1.35):

.

1.5.24. Скоростта на телатаслед напълно нееластичен централен удар (фиг. 1.36):

1.5.25. Закон за запазване на импулсакогато ракетата се движи (фиг. 1.37):

където и са масата и скоростта на ракетата; и масата и скоростта на отделяните газове.

Ориз. 1.36	Ориз. 1.37

1.5.26. Уравнение на Мешчерскиза ракета.

Теория

Ако едно тяло е хвърлено под ъгъл спрямо хоризонта, то по време на полет върху него действат силата на гравитацията и силата на въздушното съпротивление. Ако съпротивителната сила се пренебрегне, тогава единствената останала сила е гравитацията. Следователно, поради 2-ри закон на Нютон, тялото се движи с ускорение, равно на ускорението на гравитацията; проекциите на ускорението върху координатните оси са равни a x = 0, и y= -g.

Всяко сложно движение на материална точка може да бъде представено като суперпозиция на независими движения по координатните оси, като в посоката на различните оси типът на движение може да се различава. В нашия случай движението на летящо тяло може да се представи като суперпозиция на две независими движения: равномерно движение по хоризонталната ос (ос X) и равномерно ускорено движение по вертикалната ос (ос Y) (фиг. 1) .

Следователно проекциите на скоростта на тялото се променят с времето, както следва:

,

където е началната скорост, α е ъгълът на хвърляне.

Следователно координатите на тялото се променят по следния начин:

С нашия избор на началото на координатите, началните координати (фиг. 1) Тогава

Втората времева стойност, при която височината е нула, е нула, което съответства на момента на хвърляне, т.е. тази стойност има и физическо значение.

Получаваме обхвата на полета от първата формула (1). Обхватът на полета е стойността на координатата хв края на полета, т.е. в момент, равен на t 0. Замествайки стойност (2) в първата формула (1), получаваме:

.

(3)

От тази формула се вижда, че най-голямата далечина на полета се постига при ъгъл на хвърляне 45 градуса.

Най-голяма височинаповдигане на хвърлено тяло може да се получи от втората формула (1). За да направите това, трябва да замените в тази формула времева стойност, равна на половината от времето на полета (2), защото Максималната височина на полета е в средата на траекторията. Извършвайки изчисления, получаваме

Лабораторна работа № 5 по физика, 9 клас (отговори) - Изследване на движението на тяло, хвърлено хоризонтално

5. Измерете височината на падане и разстоянието на полета на топката във всичките пет експеримента. Въведете данните в таблицата.

Опит	ч	л	v
1	0,33 м	0,195 м
2	0,32 м	0,198 м
3	0,325 м	0,205 м
4	0,33 м	0,21 м
5	0,32 м	0,22 м
ср.	0,325 м	0,206 м	0,8

7. Изчислете абсолютната и относителната грешка на директното измерване на обхвата на полета на топката. Запишете резултатите от измерването в интервална форма.

Отговори на въпросите за сигурност

1. Защо траекторията на тяло, хвърлено хоризонтално, е половин парабола? Предоставете доказателства.

Скоростта на тялото, хвърлено хоризонтално по оста x, не се променя, но по оста y се увеличава поради действието на силата g върху тялото (гравитационно ускорение).

2. Каква е посоката на вектора на скоростта в различни точки от траекторията на тяло, хвърлено хоризонтално?

Векторът на тяло, хвърлено хоризонтално, е насочен тангенциално.

3. Равноускорено ли е движението на хоризонтално хвърлено тяло? Защо?

Е. Пътят на топка, хвърлена хоризонтално, е криволинеен и равномерно ускорен, тъй като този път се характеризира с две независими посоки: хоризонтална и посоката на свободно падане g, която упражнява постоянно действиевърху тялото.

Изводи: се научиха да изчисляват модула на началната скорост на тяло, хвърлено хоризонтално и под въздействието на гравитацията.

Супер задача

Използвайки резултатите от работата, определете крайната скорост на топката (преди нейното съпротивление с лист хартия). Какъв ъгъл сключва тази скорост с повърхността на листа?

10 клас

Лабораторна работа №1

Определяне на ускорението на свободното падане.

Оборудване: топка на връв, статив с куплунг и халка, рулетка, часовник.

Работен ред

Моделът на математическото махало е метална топка с малък радиус, окачена на дълга нишка.

Дължина на махалото определя се от разстоянието от точката на окачване до центъра на топката (по формула 1)

Където - дължина на конеца от точката на окачване до мястото, където топката е закрепена към конеца; - диаметър на топката. Дължина на резбата измерено с линийка, диаметър на топката - шублер.

Оставяйки нишката опъната, топката се премества от равновесно положение на разстояние, много малко в сравнение с дължината на нишката. След това топката се пуска, без да се натиска, като в същото време се включва хронометърът. Определете периода от времеT , по време на което махалото правин = 50 пълни трептения. Експериментът се повтаря с две други махала. Получени експериментални резултати ( ) се въвеждат в таблицата.

Номер на измерване

T , С

Т, с

g, m/s

Според формула (2)

изчислете периода на трептене на махалото, а от формулата

(3) изчисляване на ускорението на свободно падащо тялож .

(3)

Резултатите от измерването се въвеждат в таблицата.

Изчислете средноаритметичната стойност от резултатите от измерването и средна абсолютна грешка .Крайният резултат от измерванията и изчисленията се изразява като .

10 клас

Лабораторна работа № 2

Изучаване на движението на тяло, хвърлено хоризонтално

Цел на работата:измерване на началната скорост на тяло, хвърлено хоризонтално, да се изследва зависимостта на обхвата на полета на хвърлено хоризонтално тяло от височината, от която е започнало да се движи.

Оборудване: статив със съединител и скоба, извит канал, метална топка,лист хартия, лист копирна хартия, отвес, измервателна лента.

Работен ред

Топката се търкаля по извит улей, чиято долна част е хоризонтална. Разстояниеч от долния ръб на улука до масата трябва да са разположени близо до горния край на улука. Поставете лист хартия под улука, като го утежните с книга, така че да не се движи по време на експерименти. Маркирайте точка на този лист с помощта на отвесА разположени на един вертикал с долния край на улука. Пуснете топката, без да я бутате. Обърнете внимание (приблизително) на мястото на масата, където топката ще кацне, докато се търкаля от улея и се носи във въздуха. Поставете лист хартия върху маркираното място, а върху него - лист хартия за копиране с "работната" страна надолу. Натиснете тези листове с книга, така че да не се движат по време на експерименти. Измерете разстоянието от маркирана точка до точкаА . Спуснете улука така, че разстоянието от долния ръб на улука до масата да е 10 см, повторете опита.

След отделяне от улея топката се движи по парабола, чийто връх е в точката на отделяне на топката от улея. Нека изберем координатна система, както е показано на фигурата. Първоначална височина на топката и обхват на полета свързани с релацията Според тази формула, когато първоначалната височина се намали 4 пъти, обхватът на полета намалява 2 пъти. Чрез измерване И можете да намерите скоростта на топката в момента на отделяне от улеяспоред формулата